本記事ではLaTeXで小さな総和記号の定義をする方法を紹介します．LaTeXで総和のΣや総乗のΠなどを書くとき，大型演算子のコマンドの`\sum` $\displaystyle \sum$ や`\prod` $\displaystyle \prod$ を使うのが一般的だと思います．他にも `\bigcup` $\displays…
ユークリッド距離空間の開集合に関する例題を解いたので共有します．図をしっかり描いたので伝わってもらえると思います．正方形領域は開集合である．開球 は開集合である．1点集合は開集合ではない.任意の開集合の和集合は開集合である．y > x 領域 は開集…
3個の粒子系を考える． 各粒子の角運動量を表す演算子を J1 , J 2,J3 と表し，粒子系全体の合成角運動量演算子を J と表すとする． ここで，各粒子が角運動量 $ \ell _ 1 = 4 , \ell _ 2 =3 , \ell _ 3 =2 $ をもつ場合を考える． この粒子系の全角運動量 j …
次の教科書の11.2節より，SU(2)×U(1) 電弱理論における，電子ニュートリノ $\nu _ e$・電子 $e$ の弾性散乱を考える．散乱振幅 $T(\nu _ e e \to \nu _ e e) $において，荷電カレント相互作用の寄与は以下で表される．これがフィルツ変換により，に式変形で…
目次 2つの角運動量演算子の和は角運動量演算子である 導出 スピン軌道相互作用が働く系での保存量 導出 2つの角運動量演算子の和は角運動量演算子である 二つの角運動量演算子$ \hat{\boldsymbol{J}} _ 1,\hat{\boldsymbol{J}} _ 2 $が可換であるとき，その…
外磁場 $ \boldsymbol{B} $ と電子の相互作用エネルギーは $ H = - \boldsymbol{\mu}\cdot\boldsymbol{B} = \frac{e}{mc}\boldsymbol{S}\cdot\boldsymbol{B} $ で与えられる．ここに $ \boldsymbol{S} $ は電子のスピンである． このスピン演算子の時間発展 …
$ z $ 方向の均一な磁場 $ \boldsymbol{B} = (0,0,B) $ 中の電子のスピンが，$ t=0 $ で $ +x $ 方向を向いている． スピンの運動に関するハミルトニアンは， ボーア磁子 を $ \beta _ B = e\hbar /2m_ec $ とすると， $ \hat{H} = - \frac{2\beta _ { B } B…
スピン1/2の場合について，スピン角運動量演算子$ \hat{S}_z $の固有値$ \pm \hbar /2 $の固有状態を$ |\pm\frac{1}{2} \rangle $と表すとする．すなわち次が成り立つ． \begin{equation} \hat{S}_z |\pm\frac{1}{2} \rangle = \pm \frac{\hbar}{2}|\pm\frac…
縮小写像の原理（バナッハの不動点定理）を用いて次の命題を示そう．この写像を k 回くり返した写像 fk = f ◦ f ◦…◦ f が k ≥ 2 において縮小写像であるとする．このとき，f は X 上に不動点を一つ持つ．非線形積分方程式への応用
任意の n 次複素正方行列 M (ただし det M ≠ 0 )は，2つのユニタリー行列 U,V を用いて， U†MV = M _ D (M _ D は，対角成分がすべて正の実数である対角行列)と書くことができる．これは bi-unitary 変換 とも言われる．このことを証明しよう．
